1) Bose integrals
Bose积分
2) Bose-Einstein condensate
Bose-Einstein凝聚
1.
Attractive nonlinear Schrdinger equation and Bose-Einstein condensate in phase space;
相空间中吸引性非线性Schrdinger方程与Bose-Einstein凝聚
2.
Using the direct perturbation technique,a general unstable chaotic solution was obtained of the Bose-Einstein condensates trapped in one-dimensional tilted optical lattice potential.
运用直接微扰方法求得一维斜光格子势阱中囚禁Bose-Einstein凝聚体的混沌解,并绘出和研究了该系统的动力学相图。
3.
This paper is concerned with a class of nonlinear Schrdinger equations with combined power nonlinearities under a harmonic potential,which describes the attractive Bose-Einstein condensate under a magnetic trap.
该方程描述了在磁场势下具有相互吸引的Bose-Einstein凝聚。
3) Bose-Einstein correlations
Bose-Einstein关联
4) Dirac Hadron
Bose强子
1.
Dynamical Self-Similarity of Strong Interaction and Comparison between Dirac Hadron and Bose Hadron;
强相互作用的动力学自相似性与Dirac强子Bose强子的比较研究
5) Bose-Einstein condensation
Bose-Einstein凝聚
1.
Bose-Einstein condensation is a new and peculiar matter-form, and has become one of the hotspots of research in contemporary physics.
Bose-Einstein凝聚是一种崭新的、奇特的物质形态,已成为当代物理学的一个研究热点。
2.
Einstein made Bose’s methods spread particles whose quality is not zero further, and predicted if the temperature is low enough, the phase transition will occur, all boson particles will gather to the lowest level, this is the Bose-Einstein Condensation.
Einstein进一步将Bose的理论推广到有质量的粒子,并预言了在温度足够低的情况下,将发生相变,全部玻色子会凝聚到最低能级上,这就是Bose-Einstein凝聚。
3.
This paper focuses on the theoretical discussion about Bose-Einstein condensation,mainly including four parts:(1) the characteristic of chemical potential of Bose gas;(2) condensation phenomenon;(3) macroscopic nature of Bose gas after condensation;(4) the physical formation condition of condensation.
本文是对Bose-Einstein凝聚问题的理论探讨,主要包括四个方面:(1)玻色子的化学势的特性(2)玻色凝聚现象(3)玻色凝聚发生后玻色气体的宏观性质(4)玻色凝聚形成的物理条件。
补充资料：Bose-Einstein统计法
Bose-Einstein统计法
Base - Einstein statistics
B月巧℃一Einstein统计法}肠坎一Einstein stads柱岛;】沁，卜3翻“喻a Crar机阴];B、e等寸褚(B“e，‘a‘15-ti。) 具有整数自旋(0，l，…，单位为h二1.05 x 10一洲Js)的全同粒子组成的系统中所应用的量子统计法.由5.Bose和A.Einstein在1924年提出.按照这个统计法，每个量子态中可发现任意数目的粒子.W.Pauli曾经证明，量子统计法的类型与粒子自旋直接相联系，因为具有整数自旋的粒子总体遵循Bose一Einstein统计法，而具有半整数自旋的粒子总体遵循Fe口吐一Din吮统计法(Fermi一Dirae statisti。). 多粒子系统的态在量子力学中由波函数定义.在全同粒子情况下，波函数对于任何一对粒子交换可以是对称的(对具有整数自旋的粒子)或反对称的(对具有半整数自旋的粒子).对于遵循Bose一Einstein统计法的粒子系统，其态是由对称波函数描述的.这是B邝e一Ein-stein统计法的另一等价表述.遵循Bose一Einstein统计法的大量粒子系统通称BoS“枣维(B““system“)(例如，B沉e气体). 对于量子理想气体，即处于体积为V=L3立方体内的无相互作用全同粒子系统，单粒子量子能级给出为 。__乙 2川’其中m是粒子质量，p是粒子动量本征值:p二2冗hn/L，这里n是具有整数(正、负或零)分量的向量. 理想气体的量子态由明确规定能级占有数总体{。，}予以定义，其中每个。，是处于单粒子态p的粒子数.对于B佣e系统，n，=o，1，…‘ 对于大系统，能级很稠密，并且当V~的时趋向于形成连续谱.设把能级分成许多小单元，第i个单元对应平均能量。‘，包含G:个能级，并且假设G，很大.系统的态由一组选择{N‘}来定义，其中N，是第i个小单元中各能级占有数。，之和·维寸俘事(st“-tistical weight)，即单元上不同粒子分布的数目，是 _(G，+N，一l)! WfN，冬=1 lwe叮，二，吮二一一二，了-(l、 “N，!(G，一l)!它定义由占有数况，从，…所表征的单元上粒子分布的概率. 对应于给定能量E和粒子数N: 石=艺、N，，N=艺从，(2)最概然分布由在补充条件(2)下求(l)的极值而获得.相应的平均占有数是 _Nl 言二二泣.=—(3) 砚ep又￡‘一“，一l’其中解是化学势，刀=l/kT，k是Boltzmann常量(一个普适常量k二1 .38丫10一23J/K)，而T是绝对温度.刀和产的值可由条件(2)求出.系统的嫡定义为最概然分布(3)下统计权重(l)的对数:、_、l。尸f万，_、二‘!、，。
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参考词条