1) (e,2e) triple differential cross sections
(e,2e)三重微分截面
2) (e,2e) ionization cross section
(e,2e)电离截面
3) triple differential cross sections
三重微分截面
1.
The triple differential cross sections for electron impact ionization of atomic helium at incident energies of 50eV in asymmetric geometry are calculated.
计算了入射能为 5 0eV时电子入射离化He原子的三重微分截面 ,并将计算结果同绝对测量结果以及未修正的BBK理论结果、CCC(convergentclose -coupling )理论结果进行了比较 ,同时还与我们早期模型的结果进行了比
2.
By using the orthogonalization of the Coulomb wave function to all occupied cribitals of the hydrogen atom for ejected electron,the contribution of the first term of the transition matrix element to triple differential cross sections(TDCS) is zero,and the intensity of recoil peak in TDCS has been decreased strongly.
计算中将散射电子波函数取为正交于氢原子的库仑波函数,不仅使跃迁矩阵元的第一项对三重微分截面(TDCS)贡献为零,而且减弱了TDCS中recoil峰的强度。
3.
Electron correlation in triple differential cross sections for ionization of atomic hydrogen by the electron impact is analyzed for the case of coplanar,asymmetric geometry within the framework of the two-potential formulae.
在共面非对称几何条件下,利用双势公式解析计算了电子碰撞电离氢原子的三重微分截面。
4) triple-differential cross section
三重微分截面
1.
The triple-differential cross sections(TDCSs)are presented for the case of symmetry in scattering angle and energy in non-coplanar geometry.
6 eV,非共面双对称几何条件下,电子入射离化氦原子的三重微分截面,计算结果与实验结果进行比较发现两者符合的较好。
2.
The triple-differential cross sections(TDCSs) are presented for the case of symmetry in scattering angle but non-symmetric energies in non-coplanar geometry.
6eV非共面对称不等能几何条件下,电子入射离化氦原子的三重微分截面,计算结果与实验结果进行比较发现两者符合的较好。
5) triple differential cross section
三重微分截面
1.
Triple differential cross sections for inner-shell ionization of carbon atom by fast electron impact;
快电子碰撞碳原子K-壳层电离的三重微分截面
2.
The triple differential cross sections are calculated for the case of equal-energy sharing of the excess energy.
基于CDS3C模型,研究了初通道库仑场对低能电子碰撞H(e,2e)反应三重微分截面(TDCS)的影响,计算了在共面对称几何条件下,两个出射电子相对角取不同固定值时,能量近阈值(E0=30、20和17。
6) triple differential cross section(TDCS)
三重微分截面(TDCS)
补充资料：截面
描述两个微观粒子（或粒子系统）碰撞几率的一种物理量。一种运动中的粒子（或粒子系统）碰撞另一种静止粒子（或粒子系统）时，如果在单位时间内通过垂直于运动方向单位面积上的运动粒子数为一，静止粒子数也为一,则单位时间发生碰撞的几率称为碰撞截面,简称截面。截面的量纲和面积相同。截面的几何意义是：当两个微观粒子（或粒子系统）碰撞时，如果把其中一个看作是点粒子，把碰撞时的相互作用等效成某种极短程的接触作用时，碰撞几率应正比于沿运动方向来看另一粒子（或粒子系统）等效的几何截面，这个几何截面就是碰撞截面。
碰撞截面是入射能量的函数。当需要考察对末态的运动参量加某种限制时的截面变化率，这就导致微分截面的概念。例如在弹性散射中，在空间某特定方向单位立体角的散射截面就是一种描写角分布的微分截面。当需要考察对末态进行不连续变化的分类截面时，就导致部分截面的概念。例如在研究散射问题时，当把散射过程按碰撞角动量来分解，则截面就可表示成各种角动量对截面贡献之和，这种给定角动量的截面就是一种部分截面。又例如在碰撞产生反应中，可以按各种可能的末态对截面的贡献之和来给出截面值，这种给定末态粒子的截面也是一种部分截面。
微分截面对相应的运动参量的积分以及部分截面按分类标准对所有可能的情形求和，都得截面，这时为明确区别常又称截面为总截面。
在碰撞产生反应时只对末态中某个特定的粒子进行测量得到的截面称为单举截面；如果只对末态中某两个特定的粒子进行测量得到的截面称为双举截面；如果对末态中所有粒子都进行测量得到的截面称为遍举截面。
如果在碰撞时，粒子的类型、内部运动状态和数目都未改变,称为弹性散射,相应的截面称为弹性截面。粒子的类型、内部运动状态或数目有改变的碰撞过程统称反应过程，相应的截面称为反应截面或非弹性截面。
截面的单位为靶恩,1靶恩＝10-24厘米2,高能物理中强相互作用散射和反应过程截面的数量级为数十毫靶恩。
碰撞截面是入射能量的函数。当需要考察对末态的运动参量加某种限制时的截面变化率，这就导致微分截面的概念。例如在弹性散射中，在空间某特定方向单位立体角的散射截面就是一种描写角分布的微分截面。当需要考察对末态进行不连续变化的分类截面时，就导致部分截面的概念。例如在研究散射问题时，当把散射过程按碰撞角动量来分解，则截面就可表示成各种角动量对截面贡献之和，这种给定角动量的截面就是一种部分截面。又例如在碰撞产生反应中，可以按各种可能的末态对截面的贡献之和来给出截面值，这种给定末态粒子的截面也是一种部分截面。
微分截面对相应的运动参量的积分以及部分截面按分类标准对所有可能的情形求和，都得截面，这时为明确区别常又称截面为总截面。
在碰撞产生反应时只对末态中某个特定的粒子进行测量得到的截面称为单举截面；如果只对末态中某两个特定的粒子进行测量得到的截面称为双举截面；如果对末态中所有粒子都进行测量得到的截面称为遍举截面。
如果在碰撞时，粒子的类型、内部运动状态和数目都未改变,称为弹性散射,相应的截面称为弹性截面。粒子的类型、内部运动状态或数目有改变的碰撞过程统称反应过程，相应的截面称为反应截面或非弹性截面。
截面的单位为靶恩,1靶恩＝10-24厘米2,高能物理中强相互作用散射和反应过程截面的数量级为数十毫靶恩。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条