1) meson exchange potential
介子交换势
1.
By calculating the ∧ binding energy in He with the ∧-N meson exchange Potential, the parameter p in the potential is redetermined and a modified ∧-N meson exchange potential is obtained.
用Λ－Ｎ介子交换势计算的Λ超子结合能，重新确定介于交换势中参数Ｐ，获得改进了的Λ－Ｎ介子交换势。
2) one η-meson exchange potential
单η介子交换势
1.
By means of the imaginary-time Green s function method, one η-meson exchange potential with pseudoscalar coupling at finite temperature and density is derived under the bubble diagrams approximation.
用有限温度的虚时格林函数方法,在泡泡图近似下,讨论了η介子的有效质量及赝标耦合的单η介子交换势随温度和密度的变化关系。
3) Meson exchange
介子交换
1.
, t-channel ρ meson and f 2(1270) meson exchange plus an additional s-channel resonance f 0(X).
对f0 ( 40 0— 1 2 0 0 )的物理本质进行了探讨 ,将其分解为三部分 :t道 ρ介子和f2 ( 1 2 70 )介子交换部分以及一个很宽的s道共振态f0 (X) 。
2.
Replacing the one gluon exchange with meson exchange,a systematic calculation of dibaryon state in u,d,s 3 flavor world was made by using quark delocalization color screening model.
在夸克蜕定域色屏蔽模型（ＱＤＣＳＭ）的框架下，用介子交换代替单胶子交换，系统计算了ｕ、ｄ、ｓ三味世界中的双重子态。
4) Gloun exchange Potential
胶子交换势
5) one meson exchange
单介子交换
1.
The influence of the one meson exchange potential on the ground state energy of kaonium and its decay widths to ππ and πη are evaluated.
讨论了K■的强相互作用单介子交换势,发现当考虑动量平方项时,仅由单介子(ρ,ω,φ)交换势, 不足以构成束缚态。
6) one gluon exchange potential
单胶子交换势
1.
The new forms of the nonperturbative corrections to the one gluon exchange potential are presented.
对单胶子交换势的非微扰修正进行了系统研究 ,结果表明 ,要获得规范不变的修正形式 ,QCD真空胶子场必须取为协变规范 。
补充资料：交换Banach代势
交换Banach代势
commutative Banach algebra
那么D亡是广义幂零元. 任何有限维代数可分解为根基和半单代数的直和.在无限维情形中，类似的结论一般不成立，甚至对于交换B肚扭ch代数也一样.此外，还必须区分代数可分解性和强(拓扑)可分解性. 任何只对根基所加的条件，都不能保证即使是代数的可分解性:根基可以是一维的，并且可以零化某个极大理想，但它不一定可表示为直和的被和项，即使是在代数意义下. 另一方面，如果根基是有限维的，而商代数是连续函数代数(或Hjlbert空间上的算子代数)，那么它是强可分解的.如果商代数是连续函数代数，而它的零化子根基R(即R中的每个元素的平方是零)在A中有E以朋‘h余空间，那么A是强可分解的.代替R的可余性条件，也可要求A的极大理想空间在每一点上满足第一可数公理. 当对于根基的商代数是全不连通紧统上的连续函数代数时，这一情形也已完全研究清楚:强可分解性的充分必要条件是原代数的寻等元的一致有界性. 设V是C”中的有界域，A是弋数C(F)中的由在v中全纯的函数全体所组成的闭子代数.在对V的相当一般的假设下，代数A的任何对应点:“=(:l，…，:了)任V的极大理想是有限生成的;也就是说，它是由函数f=z‘一钾生成的.这一断言有下述局部逆.设A是有极大理想空间X的半单交换加珑昵h代数.如果对应某个点凡任X的极大理想是由有限个元素关，…，天任A生成的，那么在札的某个邻域中的点的极大理想就由形为关一又:。的元素生成;映射价:x，(关(x)，…，人(x))是在凡的某个邻域中的一一映射，且对于任何g6A，函数g。沙一’在e的原点的某个固定邻域中是全纯的.此外，在凡的某个邻域中，可对X引进某种自然的解析结构. 代数A的一个元素集S称为生成元系(s资telllofgenerators)，如果A中包含集合S的有单位元的最小闭子代数就是A自身.单位元通常不计人生成元系.如果存在有上述性质的有限系S，那么A称为亨咚牛感作攀(finjtely一罗理m囚al罗bra).生成元系的最少可能元素个数称为代数的生成元数. 如果五，…，天是某个代数的生成元系，那么映射x险(关(x)，…，人(x))诱导出一个由这个代数的极大理想空间到C”中的某个多项式凸的紧集的同态.C”中的每个多项式凸的紧集是某个Bal坦由代数(例如，多项式在该紧集上的一致极限的代数)的极大理想空间. 有”个生成元的代数的极大理想空间X满足条件d而X毛2n，且具有一系列其他性质;例如，对于i)。，H，(X，C”)=0成立.特别是，由此得知:代数C(S”)中的生成元的个数等于”+1，其中S”是”维单位球面二对于任意叹维紧流形万，类似的结果也成立.对于任何有限胞腔的。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条