1) adiabatic recovery temperature
绝热恢复温度
2) recovery temperature
恢复温度
1.
It reported average axis velocity of the air jet ,total temperature and recovery temperature on a flat surface normal to the jet axis so as to obtain the characteristics of the air jet, and do the preparative work for researching the effects of the characteristics of the .
本试验测定了空气射流内的平均轴向速度和滞止温度,以及在一个和射流轴线相垂直的绝热板上的恢复温度,从而了解了空气射流的特性,并为进一步研究空气射流的特性参数对对流换热系数的影响做了充分的准备工作。
4) adiabatic temperature
绝热温度
1.
Calculation of adiabatic temperature and study on knietics of preparation of amorphous boron powder by heating reduction with magnesium;
镁热还原法制备无定形硼粉绝热温度的计算与动力学研究
2.
A programm was developed to calculate the adiabatic temperature of NiTi reaction,and the relation between adiabatic temperature and NiTi content,preheating temperature.
根据热力学原理编程计算了NiTi反应时的绝热温度及其与稀释剂w(NiTi)含量和预热温度的关系。
3.
The adiabatic temperature(Tad) and reaction heat per unit mass in NH4VO3-TiO2-Cr2O3-Ni-Al reaction system was calculated to be 1 889.
计算知NH4VO3-TiO2-Cr2O3-Ni-Al反应体系的绝热温度(Tad)为1 889。
5) temperature resuming rate
温度恢复率
1.
Then compute the temperature resuming rate a.
3kPa(2 0～4 0mmHg)的压力3min ,用红外热像仪测量并记录冷水负荷前后手背的热量变化,计算其温度恢复率,应用数学模型计算出体内代谢功能活动的综合指数,并将计算结果与临床医生综合诊断的结果相对照。
6) build up of dielectric strength
绝缘强度的恢复
补充资料：恢复温度
气流在绝热的固体表面上被滞止到零速度时的温度。恢复温度是高速气流对流换热和气体动力学中的重要参数。
气流原始温度（静温）与由动能v厗/2折算成的温升（动温）之和称为总温T0，即
式中、Μɑ、分别为气流的速度、马赫数和比热容比。
在绕流物体的前驻点S处(见图)，作定常运动的气流被定熵地压缩滞止,使温度上升到总温的水平，这时的温度称为滞止温度。
在被绕流物体的表面边界层内(见边界层理论)，气流因粘性摩擦而滞止时，一方面摩擦热使当地气体温度升高;同时,这个温升引起的温度梯度又使热量导出。因此，气体在滞止后，原来的动能通常不能全部转化成当地气温的升高，即当地气温实际上只能达到恢复温度Tr，它稍低于总温T0，其值为
式中r为温度恢复系数,它标志实际转化为气体温升的动能的分额。实验表明，对于普朗特数Pr接近于 1的气体，可近似地认为：层流时r＝Pr1/2，湍流时r＝Pr1/3。
在低速流动中，T0或Tr都接近于，一般不必引入恢复温度的概念。高速气流中，动能很大（例如当空气流动的马赫数达到0.75时，总温高出静温约10％），即使气流温度与实际壁温TW相同，甚至于比TW还低,只要Tr高于TW,壁面不但不被冷却,而且还被加热。这时环绕壁面的气流温度是Tr，而不是，所以高速流动时确定热流方向的将是温度差TW－Tr,而不再是低速流动时的TW－，这就是所谓气动力加热问题。
气流原始温度（静温）与由动能v厗/2折算成的温升（动温）之和称为总温T0，即
式中、Μɑ、分别为气流的速度、马赫数和比热容比。
在绕流物体的前驻点S处(见图)，作定常运动的气流被定熵地压缩滞止,使温度上升到总温的水平，这时的温度称为滞止温度。
在被绕流物体的表面边界层内(见边界层理论)，气流因粘性摩擦而滞止时，一方面摩擦热使当地气体温度升高;同时,这个温升引起的温度梯度又使热量导出。因此，气体在滞止后，原来的动能通常不能全部转化成当地气温的升高，即当地气温实际上只能达到恢复温度Tr，它稍低于总温T0，其值为
式中r为温度恢复系数,它标志实际转化为气体温升的动能的分额。实验表明，对于普朗特数Pr接近于 1的气体，可近似地认为：层流时r＝Pr1/2，湍流时r＝Pr1/3。
在低速流动中，T0或Tr都接近于，一般不必引入恢复温度的概念。高速气流中，动能很大（例如当空气流动的马赫数达到0.75时，总温高出静温约10％），即使气流温度与实际壁温TW相同，甚至于比TW还低,只要Tr高于TW,壁面不但不被冷却,而且还被加热。这时环绕壁面的气流温度是Tr，而不是，所以高速流动时确定热流方向的将是温度差TW－Tr,而不再是低速流动时的TW－，这就是所谓气动力加热问题。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条