1) magnetic after effect
磁后效应，剩磁效应
2) residual magnetism effect
剩磁效应
3) residual electromagnetic effect (REM)
剩余电磁效应
4) remanence enhancement
剩磁增强效应
1.
The derived analytical formulae of remanence can explain the remanence enhancement effects observed in such mat.
假设过渡区内的磁矩在方向上呈线性分布,由总能量取极小值的条件得到过渡区的宽度和剩磁的解析公式,能够很好地解释各向同性纳米磁体的剩磁增强效应。
5) piezomagnetic properties
压磁效应
1.
Infiunce of anneal processes on piezomagnetic properties of FeCuNbSiB amorphous alloy s strip;
退火工艺对FeCuNbSiB非晶带材压磁效应的影响
2.
The strips have excellent piezomagnetic properties,especially frequen.
非晶FeSi带材具有优越的压磁效应,在频率为100MHz,阻抗变化可达34。
6) magnetoelectric effect
磁电效应
1.
Numerical modeling of magnetoelectric effect in a laminated composite;
层状复合材料磁电效应的数值分析
2.
Measurement of magnetoelectric effect by using a dynamic method;
动态法测量材料的磁电效应
3.
The spin wave in the A-type antiferromagnet with magnetoelectric effect;
具有磁电效应的A类反铁磁系统的自旋波理论
补充资料：幕剩余和非剩余的分布
幕剩余和非剩余的分布
istribution of power residues and non-residues
幕剩余和非剩余的分布【业州h面阅of钾哪曰拙抽璐.目叻一砚浦山.;钾〔nPe门e月e“.e eTeneHI.以圈“，e佃I..日‘网吧”.] 在数1，…，m一1中，使得同余方程 yn三x(m团功)在整数中可解(或不可解)的值x的分布.在模为素数P的情形下，对幕剩余和非剩余的分布问题已经作了最充分的研究.设q二g.cd.(。，P一l).那么，同余方程y’三xo议刃P)对集合l，…，P一l中的(p一l)/q个值x可解，而对其余的(q一l)(p一l)/q个值不可解(见二项同余式(t场0一nnco川犷比泊Ce)).但是，对这些值在数1，…，p一1中如何分布知道得比较少. 关于幕剩余的第一个结果是C.F.C冶理铝(见【1))在1796年得到的.从那时起，直到H .M .B捆or，及oB的工作之前，关于幕剩余和非剩余的分布问题只是得到了一些孤立的特殊的结果.1915年B朋。rPa八曲(见【21)对幂剩余和非剩余的分布，及在数l，…，p中模P的原根(p比拍tive IDot)得到了一系列一般的结果.特别地，对模p的最小二次非剩余Nmi。得到了上界估计 N山<夕‘/(功)(hP)’，以及对模p的最小原根嘛得到了上界估计 嘛(2，‘石In户，其中火是p一1的不同的素因数的个数. 此外，他对二次剩余和非剩余的分布提出了一些假设〔见确.印期.假设(V臼10即目ovh典幻t坛‘留))，这推动了这一领域内的一系列研究.幻.B.月均盯田K(!3])证明了:对充分大的N，在区间【N‘，Nl中N面>犷的素数P的个数不超过某个仅与。>0有关的常数C(的.这样，使得凡如>犷的素数p(如果存在的话)是非常稀少的.关于肠阳。印胡曲假设的工作的另一有意义的一步是D.A Bux咨出(〔41)的定理:对任意给定的充分小的占>0，相邻的二次非剩余之间的最大距离d(川满足不等式 d(P)‘A(占)夕’/4+占.特别地，可推出 蠕(B(。);，/叼‘)+。在这些不等式中，常数A(的，B(的仅依赖于占，而和P无关.B也渗溺定理的证明是十分复杂的，它基于关于超椭圆同余方程 yZ‘f(x)(1在对p)的解数的Ha整℃一W已il定理，这定理的证明孺要抽象代数几何的技巧.关于Bux誉，定理的简单说明见【51，【6〕.
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条