1) holonomic system
完整力系
2) nonholonomic mechanical system
非完整力学系统
1.
A new type of Mei adiabatic invariant induced by perturbation to Mei symmetry for nonholonomic mechanical systems
非完整力学系统Mei对称性的摄动及其导致的一类新型Mei绝热不变量
3) nonconserved dynamical system
非完整动力系统
4) holonomic mechanical system
完整力学系统
1.
The universal forms of the dynamic equations of holonomic mechanical system in relative motion;
完整力学系统相对运动动力学方程的普遍形式
2.
Using the Lie symmetry under infinitesimal transformations in which the time in not variable,a new conserved quantity of holonomic mechanical systems in terms of quasi-coordinates is studied.
利用时间不变的无限小变换下的Lie对称性 ,研究准坐标下完整力学系统的一类新守恒量 。
3.
The concept of conformal factor and conformal invariance for Birkhoff equations was extended to the holonomic mechanical systems,and conserved quantities and conformal invariance under infinitesimal transformations of groups for the general holonomic mechanical systems were studied.
将Birkhoff方程的共形不变性和共形因子的概念拓展到完整力学系统,研究一般完整力学系统在无限小变换下的共形不变性与守恒量。
5) dynamics of nonholonomic system
非完整系动力学
6) holonomic conservative dynamics system
完整保守力学系
1.
This paper gives the kinetic differential equations expressed by H function and L function for holonomic conservative dynamics systems,and discusses its moving integral and invariance.
给出完整保守力学系统用Ｈ函数和Ｌ函数联合表示的运动微分方程，讨论该方程的运动积分和方程的不变
补充资料：非完整系统
非完整系统
non -hokmanric systems
数.多数情况下考察相对于交‘为线性的约束(l) 3份 ，酥‘￡“x·+‘:“一”;As‘(x，‘)，‘、(x，‘)“c’·约束(1)当日中/肚兰0时称为定常的.这些约束还对于点的加速度w，施加条件: a中:_书___」 常一乡1咧;.，:·w，十一。. 按照H .r.取TaeB，受到非线性约束(l)限制的系统的可能的运动满足如下类型的条件: 梦日毋， 乙份兴咨x。，0，“l，…，m.(2) 渭一日又v在线性约束的情况下，这些条件意味着通常的关系式 3刀 冬‘:，‘X!一。·.与完整系统的情况不同，在相距无限小距离内的相邻位置间的运动在非完整系统中可能是不可能的(见【1」). 在广义加邵即罗坐标系中，方程(l)，(2)可以写成 小，(q;，…，砚。，4、，…，母。，r)二o， 小刁必:.__。_， 乙~于笋占q:=0，s=l，’“，m· ‘荀刁q‘在一个非完整系统中，自由度数”一m比独立坐标伍的数n小一个不可积约束方程数m对于不完整系统推导出了许多各种形式的运动微分方程，如第一类助g-份n罗方程(见U脚.咨方程(力学中的)(肠邵明罗闪谬行毗(in~ha川es)))，助笋列笋坐标系和准坐标系中的A卯d方程(却详U闪Uatio璐)，U即阳罗坐标系中的Ha~‘rHH和B叩OHe双方程，BJtZ翻以.1方程(泊心lt2刀期Lnn闰uatjon)，准坐标系中的Hatr岭1方程，等等(见[3]). 非完整系统的特点在于，在一般情况下，它们的运动微分方程包括约束方程.非完整系统[叨一州‘..血男动即侣;毗功~枕。e“-cTeMH] 所受的约束中有对各点在所有可能位置上的速度(而不是位置)施加的运动学约束的质点系(见完整系统(ho10nomies”teln));这些约束假定为可以表达成不可积微分关系式 价:(x，，…，x3、，交:，…，又。、)=o，(l) S二l，”’，m，毋:(x，交，r)‘C，，它们不能为坐标的等价有限关系式所代替.这里，xv代表点的L犯s。汀tes坐标，t为时间，N为系统中的点
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参考词条